Magnitudo AB
Il sistema di magnitudo AB è un sistema di magnitudo astronomico . A differenza di altri sistemi di magnitudo, si basa su misure di flusso calibrate in unità assolute, per essere precisi sulla densità di flusso spettrale .
Definizione
La magnitudine monocromatica AB è definita come il logaritmo della densità di flusso spettrale , influenzata dal solito fattore usato per le magnitudini in astronomia (-2,5 se prendiamo un logaritmo decimale ) e con punto zero corrispondente a 3631 jansky , dove 1 jansky è uguale 10 -26 watt, per hertz per metro quadrato o 10 -23 erg al secondo per hertz per centimetro quadrato. Notando f ν la densità spettrale del flusso alla frequenza ν che ci interessa, la corrispondente grandezza monocromatica AB è:
mAB=-52log10(fν3631 Jy),{\ displaystyle m _ {\ text {AB}} = - {\ frac {5} {2}} \ log _ {10} \ left ({\ frac {f _ {\ nu}} {3631 {\ text { Jy}}}} \ right),}o approssimativamente:
mAB=-52log10(fνJy)+8,90{\ displaystyle m _ {\ text {AB}} = - {\ frac {5} {2}} \ log _ {10} \ left ({\ frac {f _ {\ nu}} {\ text {Jy} }} \ right) +8.90}
mAB=-52log10(fνW⋅m-2⋅Hz-1)-56,10{\ displaystyle m _ {\ text {AB}} = - {\ frac {5} {2}} \ log _ {10} \ left ({\ frac {f _ {\ nu}} {{\ text {W }} \ cdot {\ text {m}} ^ {- 2} \ cdot {\ text {Hz}} ^ {- 1}}} \ right) -56.10}
mAB=-52log10(fνerg⋅S-1⋅cm-2⋅Hz-1)-48,60{\ displaystyle m _ {\ text {AB}} = - {\ frac {5} {2}} \ log _ {10} \ left ({\ frac {f _ {\ nu}} {{\ text {erg }} \ cdot {\ text {s}} ^ {- 1} \ cdot {\ text {cm}} ^ {- 2} \ cdot {\ text {Hz}} ^ {- 1}}} \ right) - 48, 60}
In pratica, le misurazioni vengono sempre effettuate in un intervallo continuo di lunghezze d'onda. La grandezza AB di una larghezza di banda viene quindi definita in modo tale che il punto zero corrisponda a una densità di flusso spettrale media sulla larghezza di banda di 3631 jansky:
mAB≈-2.5log10(∫fν(hν)-1e(ν)dν∫3631 Jy(hν)-1e(ν)dν),{\ displaystyle m _ {\ text {AB}} \ approx -2.5 \ log _ {10} \ left ({\ frac {\ int f _ {\ nu} {(h \ nu)} ^ {- 1} e (\ nu) \, \ mathrm {d} \ nu} {\ int 3 \, 631 {\ text {Jy}} \, {(h \ nu)} ^ {- 1} e (\ nu) \, \ mathrm {d} \ nu}} \ right),}
dove e ( ν ) è la funzione di risposta del filtro di uguale energia e il termine ( hν ) −1 presuppone che il rivelatore sia un contatore di fotoni come un sensore CCD o un fotomoltiplicatore .
La risposta dei filtri è talvolta espressa come efficienza quantistica, cioè in termini di risposta per fotone piuttosto che per unità di energia. In questo caso, ciò significa che il termine ( hν ) −1 è già incluso nella definizione di e ( ν ) e quindi non deve essere ripetuto nella formula.
Link esterno
Riferimenti
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JB Oke , " Stelle standard secondarie per la spettrofotometria assoluta " , The Astrophysical Journal , vol. 266,1983, p. 713–717 ( DOI 10.1086 / 160817 , codice biblico 1983 ApJ ... 266..713O )
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JL Tonry , " The Pan-STARRS1 Photometric System " , The Astrophysical Journal , vol. 750,2012, p. 99 ( DOI 10.1088 / 0004-637X / 750/2/99 , codice Bib 2012 ApJ ... 750 ... 99T , arXiv 1203.0297 )
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