Rappresentazione X.
In meccanica quantistica e in uno spazio monodimensionale, la rappresentazione X o X -realizzazione è la rappresentazione in cui la posizione di operatore applicato alla autovettore di questa rappresentazione è scritto:
X^{\ displaystyle {\ hat {\ mathbf {x}}}}
X^|X⟩=X|X⟩{\ displaystyle {\ hat {\ mathbf {x}}} \ left | x \ right \ rangle = x \ left | x \ right \ rangle}
Poiché l'operatore è hermitiano , possiamo mostrare per un vettore di stato che:
X^{\ displaystyle {\ hat {\ mathbf {x}}}}
X^|ψ⟩=X|ψ⟩{\ displaystyle {\ hat {\ mathbf {x}}} \ left | \ psi \ right \ rangle = x \ left | \ psi \ right \ rangle}
In questa rappresentazione, l'operatore dell'impulso lungo il singolo asse è tale che:
p^X{\ displaystyle \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}}}
⟨X|p^X|ψ⟩=⟨X|-ioℏ∂∂X|ψ⟩{\ displaystyle \ langle x | \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}} \ left | \ psi \ right \ rangle = \ langle x | -i \ hbar {\ frac {\ partial} {\ partial x}} \ sinistra | \ psi \ destra \ rangle}
Cosa viene riscritto in modo semplificato in letteratura:
p^X|ψ⟩=-ioℏ∂∂X|ψ⟩{\ displaystyle \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}} \ left | \ psi \ right \ rangle = -i \ hbar {\ frac {\ partial} {\ partial x}} \ left | \ psi \ right \ rangle}
Dobbiamo distinguere questa rappresentazione dalla rappresentazione P in cui è semplicemente scritto l'operatore dell'impulso .
pX{\ displaystyle p_ {x}}
Cambia [X, P]
L' interruttore di e è definito da:
X^{\ displaystyle {\ hat {\ mathbf {x}}}}p^X{\ displaystyle \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}}}
[X^,p^X]=X^p^X-p^XX^{\ displaystyle [{\ hat {\ mathbf {x}}}, \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}}] = {\ hat {\ mathbf {x}}} \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}} - \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}} {\ hat {\ mathbf {x}}}}
Possiamo calcolarne il valore applicandolo a un vettore di stato:
[X^,p^X]|ψ⟩=X^p^X|ψ⟩-p^XX^|ψ⟩{\ displaystyle [{\ hat {\ mathbf {x}}}, \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}}] \ left | \ psi \ right \ rangle = {\ hat {\ mathbf {x }}} \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}} \ left | \ psi \ right \ rangle - \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}} {\ hat {\ mathbf { x}}} \ sinistra | \ psi \ right \ rangle}
Nella realizzazione X, questo è scritto:
[X^,p^X]|ψ⟩=-ioℏX∂∂X|ψ⟩+ioℏ∂∂X(X|ψ⟩){\ displaystyle [{\ hat {\ mathbf {x}}}, \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}}] \ left | \ psi \ right \ rangle = -i \ hbar x {\ frac {\ partial} {\ partial x}} \ left | \ psi \ right \ rangle + i \ hbar {\ frac {\ partial} {\ partial x}} (x \ left | \ psi \ right \ rangle)}
Il derivato di un prodotto è , questo dà:
uv{\ displaystyle uv}(uv)′=u′v+uv′{\ displaystyle (uv) '= u'v + uv'}
[X^,p^X]|ψ⟩=-ioℏ(X∂∂X|ψ⟩-(∂∂XX)|ψ⟩-X∂∂X|ψ⟩){\ displaystyle [{\ hat {\ mathbf {x}}}, \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}}] \ left | \ psi \ right \ rangle = -i \ hbar (x {\ frac {\ partial} {\ partial x}} \ left | \ psi \ right \ rangle - ({\ frac {\ partial} {\ partial x}} x) \ left | \ psi \ right \ rangle -x {\ frac {\ partial} {\ partial x}} \ left | \ psi \ right \ rangle)}
[X^,p^X]|ψ⟩=-ioℏ(-1)|ψ⟩=ioℏ|ψ⟩{\ displaystyle [{\ hat {\ mathbf {x}}}, \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}}] \ left | \ psi \ right \ rangle = -i \ hbar (-1) \ left | \ psi \ right \ rangle = i \ hbar \ left | \ psi \ right \ rangle}
Il valore dell'interruttore di e è quindi:
X^{\ displaystyle {\ hat {\ mathbf {x}}}}p^X{\ displaystyle \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}}}
[X^,p^X]=ioℏ{\ displaystyle [{\ hat {\ mathbf {x}}}, \ mathbf {{\ hat {p}} _ {x}}] = i \ hbar}
Questo valore è indipendente dalla base, è correlato al principio di indeterminazione di Heisenberg .
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