Momento magnetico di rotazione
In fisica , il momento magnetico dello spin rappresenta il momento magnetico associato al momento angolare dello spin ( spin ) di una particella. Questo momento magnetico dovuto allo spin è anche chiamato momento magnetico intrinseco perché è indipendente dal momento angolare orbitale .
Definizione - Bohr Magneton
Per l' elettrone , avente spin , massa e fattore di Landé , otteniamo il seguente "quanto magnetico", chiamato magnetone di Bohr :
S=1/2{\ displaystyle s = 1/2}me{\ displaystyle m _ {\ rm {e}}} gB=-2{\ displaystyle g _ {\ rm {B}} = - 2}
μB=eℏ2me=-gBeℏ4me{\ displaystyle \ mu _ {\ rm {B}} = {\ frac {e \ hbar} {2m _ {\ rm {e}}}} = - g _ {\ rm {B}} {\ frac {e \ hbar} {4m _ {\ rm {e}}}}}
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Definizione - magnetone nucleare
Il magnetone nucleare è il magnetone di Bohr ma con la massa del protone invece di quella dell'elettrone e :
gNON=+2{\ displaystyle g _ {\ rm {N}} = + 2}
μNON=eℏ2mp=gNONeℏ4mp{\ displaystyle \ mu _ {\ rm {N}} = {\ frac {e \ hbar} {2m _ {\ rm {p}}}} = g _ {\ rm {N}} {\ frac {e \ hbar} {4m _ {\ rm {p}}}}}
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Definizione - fattore Landé
Associamo a una particella di carica , massa e spin dato un momento magnetico di spin :
q{\ displaystyle q}m{\ displaystyle m} S→{\ displaystyle {\ vec {S}}}
μ→S = g q2m S→{\ displaystyle {\ vec {\ mu}} _ {S} \ = \ g \ {\ frac {q} {2m}} \ {\ vec {S}}}
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dove è un numero puro, chiamato fattore Landé (1921). Questo numero varia a seconda della natura della particella: abbiamo approssimativamente per l'elettrone, per il protone e per il neutrone . Il fattore di Landé del magnetone nucleare è uguale a 2. Ciò significa che il momento magnetico del protone è:
g{\ displaystyle g}g=-2{\ displaystyle g = -2}g=+5,586{\ displaystyle g = + 5,586}g=-3,826{\ displaystyle g = -3,826}
μp≈2,793μNON=5,586e2mpℏ2=gpe2mpℏ2{\ Displaystyle \ mu _ {\ rm {p}} \ approx 2,793 \ mu _ {\ rm {N}} = 5,586 {\ frac {e} {2m _ {\ rm {p}}}} {\ frac { \ hbar} {2}} = g_ {p} {\ frac {e} {2m _ {\ rm {p}}}} {\ frac {\ hbar} {2}}}.
Quello del neutrone è:
μnon≈-1,913μNON=-3,826e2mpℏ2=gnone2mpℏ2{\ Displaystyle \ mu _ {\ rm {n}} \ approx -1.913 \ mu _ {\ rm {N}} = - 3.826 {\ frac {e} {2m _ {\ rm {p}}}} {\ frac {\ hbar} {2}} = g_ {n} {\ frac {e} {2m _ {\ rm {p}}}} {\ frac {\ hbar} {2}}}.
Si noti che il momento di spin magnetico dell'elettrone è approssimativamente uguale al magnetone di Bohr perché (vedi sotto) e con, come lo spin dell'elettrone :
g≈-2{\ displaystyle g \ circa -2}S=1/2{\ displaystyle s = 1/2}
μS≈-2e2meℏ2=2μB2=μB{\ displaystyle \ mu _ {S} \ approx -2 {\ frac {e} {2m _ {\ rm {e}}}} {\ frac {\ hbar} {2}} = 2 {\ frac {\ mu _ {\ rm {B}}} {2}} = \ mu _ {\ rm {B}}}.
Momento magnetico anomalo dell'elettrone
L' equazione di Dirac prevede per l'elettrone fattore Lande esattamente uguale a: . Tuttavia, il valore sperimentale ammesso nel 2005 vale:
g=-2{\ displaystyle g = -2}
g ≃ -2,002 319 304 373 7{\ displaystyle g \ \ simeq \ -2.002 \ 319 \ 304 \ 373 \ 7}
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V'è quindi una lacuna, rilevata per la prima volta nel 1947 nella struttura iperfine di idrogeno e deuterio : si parla allora di anomala momento magnetico dell'elettrone. La teoria quantistica dei campi del Modello Standard spiega questa anomalia con grande precisione.
Vedi anche
Bibliografia
- Sin-Itiro Tomonaga, The story of spin , The university of Chicago press (1997), ( ISBN 0-226-80794-0 ) traduzione inglese di un libro pubblicato in giapponese nel 1974.
- Marc Knecht, “I momenti magnetici anomali dell'elettrone e del muone”, seminario di Poincaré (Parigi, 12 ottobre 2002), pubblicato in: Bertrand Duplantier e Vincent Rivasseau (a cura di), Poincaré Seminar 2002 , Progress in Mathematical Physics 30, Birkhäuser (2003), ( ISBN 3-7643-0579-7 ) Testo completo disponibile in formato PostScript .
Note e riferimenti
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Sebbene il neutrone abbia una carica , ha uno spin . Viene qui attribuito un fattore di Landé corrispondente al momento magnetico di spin calcolato per il valore , per confrontarlo con quelli dell'elettrone e del protone.q=0{\ displaystyle q = 0}1/2{\ displaystyle 1/2}q=e{\ displaystyle q = e}
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